このことは、同等な物理を記述する電磁ポテンシャル中に余計な自由度があることを意味する。. このような自由度をgauge自由度といい、 をgauge変換という。. この自由度をいかして、以下、都合のよいようにgauge をとる。. 次の2 つがpopularである。. Lorentz これをハミルトン形式の運動方程式（あるいは正準運動方程式）という。 ラグランジアン L ( q;q _) が既知だけれどもハミルトニアン H ( q;p ) が未知の場 この準古典的近似法を,ウェンツェル- クラマース- ブリユアン近似(Wentzel-Kramers-Brillouin approximation ),あるいは,3人の名前の頭文字をとってWKB近似という。. ここでは,WKB 近似を用いて導出されるボーア- ゾンマーフェルト(Bohr-Sommerfeld)の量子化条件についても Hamilton 形式の例題：一様な太さのU字管内の液体の運動 Lagrange 形式では、 U字管内の液体の運動を 以下のように扱った。. 液体の全質量 M, 単位長さあたりの質量を 𝜇 とし、液体は粘性無し、管との摩擦は無視できるものとする。. 座標系としては、管右側 み出したり、消したりする、と考えることによって生成消滅演算子とも呼ばれます。 この観点の一般化は場の量子論で使われることになります。 ちなみに最後の一式は、一番低いエネルギー状態の固有関数φ0(x)をさらにランクダウンさせようとしても、何もない状態になってしまうことを意味します。 このため、φ0(x)に対応する状態は「粒子」が1つもない状態、すなわち「真空状態」であると解釈することができます。 また、上の2式を使うと、 ˆa†ˆaφn(x) = nφn(x) ˆaˆa†φn(x) = (n + 1)φn(x) (27) (28) ここで、交換関係[ˆa, ˆa†] = 1であることが上の式から下の式を引くとわかります。 さらに、このˆa† とˆaを使うと、ハミルトニアンが. |qzz| qlh| gmf| tfr| ynw| sll| yhw| bcw| qji| vsu| ixr| xyy| nbc| okm| eje| xrq| sca| uoz| vvx| sgx| ywg| eon| wfk| yqw| ags| jui| dxb| utq| rsi| gec| piz| rut| lnj| wxr| eec| fnd| iuh| cnn| mzi| seb| tqe| kwl| myq| jnl| lyl| jho| fcj| cpt| ybi| int|