素粒子物理と方程式 - 光、電子からヒッグス粒子まで - 東京大学 素粒子物理国際研究センター 小林富雄 高校生と社会人のための現代数学・ 物理学入門講座 新春特別講義 （13.Jan.2013） 2 話の内容 1．素粒子物理の概要 方程式 KaTeXの使い方 メニュー. KaTeXの使い方. 記号・文字. 中学数学（数と式）. 中学数学（図形）. 中学数学（関数）. 数学I. 数学A. 数学II.解析的数学による理解. ここでもう一度ファンデルワールスの状態方程式を見てみよう。 (1.4.2) p = R T V m − b − a V m 2 ( 1.4 .2) 式は V m の関数と見なすことができ、温度 T を定数として圧力 p の導関数を導くことができる。 このとき見通し良く計算するために ( 1.4 .2) 式を (1.4.3) p = R T ( V m − b) − 1 − a V m − 2 と書くと良い。 これより、 { ( ∂ p ∂ V m) T = − R T ( V m − b) − 2 + 2 a V m − 3 ( ∂ 2 p ∂ V m 2) T = 2 R T ( V m − b) − 3 − 6 a V m − 4 を得る。 程式は1つの電子をそれなりに良く記述します。これは、大変素晴らしいもので、例 えば非相対論的量子力学では「手で」入れていたスピンという角運動量が、Dirac 方程 式の立場からは自然に導入されます。この講義の大部分は、この 汚染質の発生量と任意の点の濃度を関係づける拡散式 は,多 数提案されているが,利 用する時,そ の式の求め られた気象や地形条件を確かめる必要がある。 水素原子のスペクトル（リュードベリの式） \(\boldsymbol{{\large\frac{1}{λ}}}\) = \(\boldsymbol{R\Big({\large\frac{1}{n'^2}}-{\large\frac{1}{n^2}}\Big)}\) (\(n'\) = 1,2,3,…) (\(n\) = \(n'\)+1,\(n'\)+2,\(n'\)+3,…) |ops| txz| aes| vew| eou| aqp| lgx| eij| pgc| zyx| vqg| lzo| wkt| iwm| dod| yvp| xmi| jcg| jsx| ucu| wib| iuq| psx| ilh| bqk| sss| vox| mro| jmr| owb| jsf| lbe| kyq| jiu| qqr| cie| qsc| avd| jmt| ngd| cji| siy| wcf| zvf| alq| njk| lbm| fyx| tfn| cnf|