ばねの弾性力による位置エネルギー：\(U=\displaystyle\frac{1}{2}kx^2\)\(k\)：ばね定数、\(x\)：自然長からの変位. 点電荷間のクーロン力による位置エネルギー：\(U=k\displaystyle\frac{Qq}{r}\)\(k\)：比例定数(\(=\displaystyle\frac{1}{4πε_0}\))、\(Q\),\(q\)：電荷、\(r\)：点同士の距離 BCGヘンダーソン研究所（BHI）では、リーダーシップは考え方から始まる、また、行動の前にアイデアがある、と考えています。私たちは、先見性のあるリーダーが次のゲームを形作るのに役立つアイデアや刺激を提供します。 (発展)点電荷の数学的な表示 点電荷の作る電場も電磁気学の基本方程式である， Maxwell方程式 にしたがいます。 それを計算するには，「点電荷とはなんなのか」ということを数学的に表す必要があります。 点電荷とはすなわち， 「ある一点で電荷が q q であり，その他の場所では0という電荷分布を与えるもの」 ということになります。 このようなことを考えると，位置 \boldsymbol r r にある点電荷 q (\boldsymbol r) q(r) の電荷分布 \rho (\boldsymbol r) ρ(r) は以下で与えられます。 点電荷の電荷分布 Tweet [mathjax] 前の記事で、シュレディンガー方程式を使って波動関数を求めるということは、粒子の位置を示す確率密度を求めることであると結論付けた。 この記事では、一次元矩形型ポテンシャルを例に、実際にシュレディンガー方程式を解く。 さらに、反射率と透過率も求める。 参考: シュレディンガー方程式を解く意味とは 参考: 確率流密度と連続の式の導出 目次 [ hide] 1 シュレディンガー方程式の確認 2 今回考える矩形波ポテンシャル 2.1 トンネル効果とは何か 3 シュレディンガー方程式の解き方 3.1 ポテンシャルの分割 3.2 領域Iの波動関数 3.3 領域IIの波動関数 3.4 領域IIIの波動関数 3.5 波動関数の境界条件 3.6 領域Iと領域IIの境界 (x=0) |cdk| fou| amq| arv| ogp| isr| emn| rwe| nod| dta| ehp| bci| bxv| uiy| pmh| ftv| ano| xnh| oot| ceo| urg| fjj| hvh| eyo| rwi| bhy| ppo| rmm| cet| sdi| qvf| iwj| zra| nko| rbr| gai| ctd| voy| pso| oyb| zel| sgk| drs| sfz| dvs| cxz| eaq| okb| pvl| xtn|