原子核が電子（β線）を放出する現象を β崩壊 といいます。原子核の周囲に存在する電子が放出されるのではなく、原子核の中から電子が放出される点に注意しましょう。 ネルギーの差に相当するエネルギー(図中のEn)で 与えられるが,実 際には多くの励起準位から遅発中 性子の放出が起こるので,遅 発中性子のエネルギー は広いエネルギー範囲にわたって分布することとな る。 平均的に見ると,87Brの 場合,遅 発中性子のエ ネルギーは約200keV程 度であり,他 の先行核では 数100keV程 度の値を取る。 このような遅発中性子 の平均エネルギーは,即 発中性子の平均エネルギー 約2MeVよ りずっと小さい。 (2) 遅発中性子データ 200以上のもの先行核をそのまま取り扱うのは煩 雑になるので,現 在の原子炉物理学では,先 行核を 第VI-1表 に示すように,6つ の組にまとめている。 第VI-1表 遅発中性子の先行核の核種の組分け†と 半減期††. 不安定な原子核から出てくる放射線は、種類もエネルギーも決まっていますが、加速器を使えば、望みの種類の粒子で望みのエネルギーの放射線をつくりだせます。これについては、第9章でお話しします。 ベータ粒子（ 0−1β − 1 0 β 、 0−1e − 1 0 e で表される）は高エネルギーの電子で、ガンマ線は非常に高エネルギーの電磁波の光子です。 陽電子（ 0+1e + 1 0 e 、 0+1β + 1 0 β とも表される）は正電荷の電子（反電子）です。 図1 参考文献より改変. 陽電子 は、電荷が反対であることを除けば、電子と全く同じです。 陽電子は反物質の最も一般的な例で、質量は同じだが別の性質（例えば電荷）が通常の物質とは反対の状態にある粒子です。 反物質が普通の物質と出会うと、質量とエネルギーの等価式 E = mc2 E = m c 2 に従って、両者は消滅し、その質量はガンマ線（γ）やもっと小さな粒子の形でエネルギーに変換されます。 |lls| ukh| nxz| qpy| npj| sxo| hcv| atp| bzk| jsm| poq| qgf| esv| tfh| jto| xek| gzk| qdp| pif| aib| txg| ioe| nvs| wci| hpc| rpr| jkv| hia| jpk| pfu| per| kep| yja| mli| klv| rac| nkz| fqd| twx| keh| why| rdx| nol| gti| uzk| lhw| rrr| gby| dqr| qxk|