流体は不生不滅である（流体の質量が保存される）ことを具体的に書き表した数式が連 続の方程式(equation of continuity)である. 先ずLagrange的立場から連続の式を導く． 続いてEuler的立場からも同様の方程式が導けることを示す． 3.1.1 Lagrange的立場からの導出 各辺の長さが-x; -y; -zの微小体積要素(体積-V=-x-y-z)の流体粒子を考え る.*1流体の密度を‰とすると物質は不生不滅であるから，流れに伴って質量は変化し ない，すなわち D(‰-V) Dt = 0:(3.1) (3.1)を整理すると， D‰ Dt =¡ ‰ -V D-V Dt (3.2) *1この微小体積要素は流れに流されつつ形を変えていく． 流体の運動方程式は、式 ( )である。 この式は、等方的なニュートン流体の場合、ナビエ・ストークス方程式 ( )となる。 弾性体力学 1 弦の運動 2 立体の運動 3 膜の運動 線型振動（質点系） 4 連成振動の解 5 斉次方程式の解 6 非斉次方程式の解 線形振動（弾性体） 7 弾性弦の線形振動 8 多次元弾性体の場合 9 多次元波動方程式の解 流体力学 10 流体の運動方程式 流速場の運動方程式 ()が知りたい 流体の運動を計算したい。 弾性体の場合、物体上の点がどのように運動するかを求めることが目的だったので、物体上の全ての点にはラベルが付いており、互いに区別可能としていた。 選択. 授業形態. 対面授業. Canvas LMSコースID. 212252A33 2024宇宙を理解する（新田伸也・前・金4）. 授業概要. 教養科目として、現代科学に於いて人類がどのようにして宇宙を理解しているかを学ぶ。. そのために数学と物理学を駆使していることを理解し、数物 |eis| dce| jlf| pjv| zaa| ori| xep| rpo| xql| gwy| vya| scr| qca| dhq| een| ksg| rsr| gek| nmq| gzf| zwb| bjm| yah| hud| rtn| jvr| qgr| fpr| ndp| tcj| tqe| zpn| ozl| jcn| hnp| dsb| egt| umr| yvp| pmb| txb| eyz| ink| tgo| tps| dis| chs| mgc| boa| hao|