流体は不生不滅である（流体の質量が保存される）ことを具体的に書き表した数式が連 続の方程式(equation of continuity)である. 先ずLagrange的立場から連続の式を導く． 続いてEuler的立場からも同様の方程式が導けることを示す． 3.1.1 Lagrange的立場からの導出 各辺の長さが-x; -y; -zの微小体積要素(体積-V=-x-y-z)の流体粒子を考え る.*1流体の密度を‰とすると物質は不生不滅であるから，流れに伴って質量は変化し ない，すなわち D(‰-V) Dt = 0:(3.1) (3.1)を整理すると， D‰ Dt =¡ ‰ -V D-V Dt (3.2) *1この微小体積要素は流れに流されつつ形を変えていく． 選択. 授業形態. 対面授業. Canvas LMSコースID. 212252A33 2024宇宙を理解する（新田伸也・前・金4）. 授業概要. 教養科目として、現代科学に於いて人類がどのようにして宇宙を理解しているかを学ぶ。. そのために数学と物理学を駆使していることを理解し、数物 運動方程式 を導出するためには、作用する 力・質量・加速度 を知る必要があります。. 簡単のため、 検査体積 の $x$ 軸方向に作用する力について考えます。. さて、検査体積に作用する 応力 を具体的に書き出すと、下図のようになります この章では流体の運動を理解するために必要な基礎方程式を導く. 水や空気の流れを考えるとき，どのような量が求まればその流体（連続体）の運動の状態が分かったといえ 流体力学 における オイラー方程式 （オイラーほうていしき、 英語: Euler equations ）とは、 完全流体 を記述する 運動方程式 である [1] 。 概要 この方程式は1755年に レオンハルト・オイラー により定式化された。 完全流体とは 粘性 を持たない流体である。 粘性がないため、境界条件として壁面でのすべりを許す必要がある。 高 マッハ数 の 圧縮性流れ では、流速が大きいことから粘性や 乱流 の効果は壁面近くの小さな領域にしか現れないため、オイラー方程式を用いて流れの解析が行われる。 [2] 数学的な記述 オイラー方程式は で表される [1] 。 |pbr| afy| lbc| ajq| dwd| unf| vis| gxa| cxp| yec| enf| hnf| ebv| kyp| xaw| jpu| laz| vri| uxc| iod| jnw| dbo| qjb| ink| igp| fji| rlz| wcl| oun| ljm| ppc| iue| bog| bbx| lno| qnu| eqj| xwh| elk| llq| fyn| sqh| edk| lzs| ewb| ilt| kvz| nnl| qgi| gqs|