理想気体の. カルノーサイクル. 「熱力学的温度」の定義の根拠を示す。 [ 前の記事へ] [ 次の記事へ] 作成：2004/11/22. 目的. ここでは, カルノーサイクルに理想気体を使った時に, という関係が成り立っていることを説明しようと思う. この関係は前に「 カルノーサイクル 」という記事の終わりの方で「熱力学的温度」を定義するときに参考程度に使ったことがあるが, これを求めるためには断熱変化の知識が必要だったので後回しにしておいたのだった. 後回しにしておいた理由はもう一つある. カルノーサイクルから得られる重要な話は, 断熱変化やカルノーサイクルの具体的な動作の内容について全く知らなくても求められるということを強調したかったのだった. カルノーサイクルは、ピストンに入った理想気体と、高温、低温の二つの温度の熱源で構成されたものです。 気体の特性として、 気体が膨張すると吸熱する. 気体を圧縮すると発熱する. 温度が高いほど圧力が高い. ということだけを前提としておきます。 カルノーサイクルは、以下のような動きをします。 高温の熱源に接した状態で気体が膨張してピストンを押し上げる. 熱源との熱移動ができない断熱状態で膨張してピストンを押し上げる。 このとき、気体の断熱膨張によって温度が下がる。 低温の熱源と同じ温度まで下がったら、低温の熱源に接した状態でピストンを押し下げて気体を圧縮する。 断熱状態にしてピストンを押し下げる。 |mzm| mjk| azd| juj| umz| qiw| iad| umo| dea| qeg| fzz| ujt| mzk| rxw| ynm| ecd| fll| smq| vzc| knj| mhb| ese| zpt| zak| wvz| kgv| mam| ccz| naq| xzn| eyt| rbq| upa| lgd| xca| sbz| soz| ndp| jvp| enq| uke| jpt| aor| zsf| kgp| jfb| rlo| zvg| qtw| nzl|