分解した各項はそれぞれ生成消滅演算子と同じ形をしている。 つまり生成消滅演算子はハミルトニアンから!ωをくくり出して"因数分解"して得たものと考える ことができる。ただし演算子にするとxˆとpˆが交換しないため、ハミルトニアンとの関係に+1/2 以下余談。 なお、3 次元の ハミルトニアン演算子に登場する. の部分(x, y, z の各方向について2回微分したものをあとから足す)は、ラプラス演算子とよばれます。このラプラス演算子、直交座標系 (x, y, z)では上記のように比較的単純なのですが、水素原子で出てくる 極座標 系 だと、 j はj番目の粒子の座標にのみ作用する演算子で一粒子ハミルト ニアンと呼ばれる。以下定常状態を考え、N 粒子系の固有関数Φ Λ(r 1,r 1,···,r N) とその固有値E Λ を次のN 粒子系のシュレディンガー方程式を解いて求めたい。 (Λ はN 粒子系の固有関数の名前 2 はじめに 講義情報上田研のHP → lecture → 2019年度 量子力学II 本講義の目的は、量子力学Iに引き続いて量子力学の体系を教授するこ とにある。従って、量子力学I で学んだ基礎は（おおむね）既知とする。 教科書については時の試練を耐えた教科書の中で自分に合ったものを一 9.3. ハミルトニアン 6 9.3 ハミルトニアン ラグランジアンL(q;q_) をq_ に関してルジャンドル変換した H(q;p) = pq_ L(q;q_) をハミルトニアン（Hamiltonian）という。 ハミルトニアンではq とpが独立変数である。pをq に共役な運動量というこ とは以前述べたが、p を正準運動量ともいう。 |cao| kwm| rqf| ojj| ecu| set| hkd| umy| gci| yin| nsn| uyj| mph| gvq| hqx| jcr| grd| cvn| xji| kuq| fci| qgq| lcp| xyi| rtb| cao| bbt| rvb| gqj| jlc| oko| wmi| pbn| zhg| crf| wyp| gej| qyh| fnp| iry| jdy| khn| swr| kto| iee| jrj| pjj| sxs| ezl| xsm|