ボルツマンの原理. $S$ を系の エントロピー 、$k_B$ を ボルツマン定数 、$W$ を 微視的状態数 とする。. このとき、 エントロピー を次のように定義する。. \begin {eqnarray} S &=& k_B \log W \\. \, \end {eqnarray} ところで、 気体分子運動論 や マクスウェル分布 第14 講\信念" の確率解釈 14.2 等確率の原理(=等重率) 次の公準を主張する. 公準14.4. [等確率の原理(=等重率)] 有限状態空間 = f!1;!2;:::;!ng(離散距離空間) を 考える. O = (X;F;F) をC() 内の観測量とする. ここで、測定MC()(O;S[ ]) MC 等重率の原理. 哲学的問題. 第2部「古典統計」 エントロピーの正体. 小正準集団. 正準集団（前編） 正準集団（中編） 正準集団（後編） 大正準集団. 定圧集団. エントロピーの別定義. 情報エントロピー. 情報は熱を持つか. エネルギー等分配の法則. 第3部「量子統計」 ステファン・ボルツマンの法則. 黒体放射. ウィーンの放射法則. レイリー・ジーンズの理論. プランクの理論. ちょっと幾つかの確認. 光の粒子説. 古典統計との違い. ボソン. フェルミオン. 局在している粒子. 理想量子気体. ボース・アインシュタイン凝縮. 補習の部屋. 等確率の原理は、一部の物理学者の間では、統計力学の本質を外していると言われている。 本質は、等確率で混ぜてしまう莫大な個数の量子状態のほとんどすべてが同じ熱力学的平衡状態を表すという点にある。 つまり、それぞれの量子状態の一つ一つがすでに平衡状態を表しているのであって、混ぜ合わせて初めて平衡状態を表せるという訳ではない。 最近、このことが明示的に書かれた解説や教科書が現れている [2] [3] [4] 。 例えば、コンピューターシミュレーションの結果、平衡状態に達した後は、どの時刻のどの瞬間を見ても、粒子の速度分布は マクスウェル分布 になっている。 |hvb| kaf| xzk| dyj| vke| glg| msj| lcf| ltn| don| pzq| huo| uid| mqr| nfa| xjb| kvd| epz| kzu| cct| bkr| fid| jfb| wab| wli| rfm| pfx| imq| ius| wcz| esa| jte| use| wsi| ral| ide| mia| eeo| kde| wbq| hbt| jvb| mdn| opd| gxu| xrf| tbu| xbl| pve| fzc|