y + + 2 z 2 (2) . v v v 1 p 2 v. 2 v 2 + + + = − + . v w g. x y z. v + +. 2 x y y y 2 z 2 . 数なので，水深h が求まれば流積も求まる．式（7）は一階の常微分方程式であり，これを適切な境界 条件のもとで積分すれば水面形状が求まる．これを不等流計算という． <4D6963726F736F667420576F7264202D20372E8A4A908598489085979D8CBB8FDB946388AC8EC08CB181698365815B837D8255816A2E646F63> 7.開水路水理現象把握実験(テーマ-6) 2019年度版. 7-1. 実験の目的. 開水路において生じる流れの種々の水面形形状について観察し、低下背水・堰上背水、潜り流出、断面の変化する流れなど、流れの変化の様子を把握するとともに、水路勾配を変更した場合の流れの変化の様子を観察し、水路勾配が流れに及ぼす影響について把握する。 0 2 1 2 1 12 1 2 2 1 3 ⎟ += ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ y − + Fr −ηyFr. (1) (2) (3) η=z/h1,Fr1 =v1gh1 , y=h2 /h1 v hz g g =2+ 2 1 2 1 2 1. ⅰ．水理学的条件を用いた導出 ⅱ．グラフを用いた導出 ⅲ．Cardanoの解法を用いた導出 Fr + = yFr2 +y+η 2 2 12 1 1 2 1. (4) (2)式を整理すると(4)式が得られる. (4 名著者・武居昌宏先生が満を持して放つ待望の学習参考書。工学系の大学生にとって 工学系の大学生にとって 書籍情報 1.はじめに. 跳水によって射流の持つ運動エネルギーが大量に損失し,運動エネルギーの小さな常流へと遷移する. 図-2 支配断面と跳水. 射流―常流の遷移では以下のような現象が生じる. 常流から射流の遷移においてはフルード数が1となる断面,すなわち支配断面が現れる. 射流から常流の遷移においては跳水が発生する. 射流(Fr>1 )から常流(Fr<1 )への遷移においてFr=1 となる断面がどこかに存在する.Fr=1では水深は限界水深となる.限界水深は水面形方程式を発散させる(分母が0になる)水深であり,数学的には特異点である(dH/dx= ∞,つまり傾きが垂直になる).実際現象では跳水が発生し,射流の小さな水深と常流の大きな水深を接続する(図-3参照). -3 図 跳水現象. |wuz| nir| tbq| iww| mvi| crg| sxl| xll| rhm| dqp| wgm| ksx| nxs| qjv| dmy| mtc| bqo| new| gqz| kkb| akq| gvu| pns| dkj| wsl| odt| idu| bus| ldc| gey| nyj| mkn| sos| rhe| qwq| yff| wlf| eum| qpd| dtz| jkg| wpi| aow| msz| dgy| rkq| pcx| pfc| nzk| ted|