運動学と構成方程式 流体の動力学を支配する運動方程式や流体運動のその他の支配方程式は次章で導出す る. その前に, 流れの運動学*1である, 流れの場は基本的な要素に分解することができる ことを主張するHelmholtz の基本定理に. 高分子成形材料の溶融体の運動は連続体の力学を用いる ことができ，熱硬化性樹脂においても，基本的には支配方 程式は3つの保存則（質量，運動量，エネルギー保存則） の式および応力と変形速度の関係を表す構成方程式であ る1），26），27 懸濁液に対する構成式を提案して急絞り流れの解析 と実験を行い,繊 維懸濁液の流れがニュートン流体 の流れと異なることを示した.ま たChibaら は3), この構成式を用いて円管急絞り流路の流れを差分法 によって計算し,ニ ュートン流体よりも 6 ナビエ・ストークス方程式 運動方程式(16) に構成方程式(41) を代入すると，次式が得られる． ∂ ∂t (ρu)+∇·(ρuu) = −∇p+∇· [µ {∇u+(∇u)T}] −∇ (2 3 µ∇·u) +b (43) 上式はニュートン流体の支配方程式であり，ナビエ・ストークス方程式と 3.1 等方ニュートン流体の構成方程式 構成方程式とは, 応力と連続体を記述する座標(変形)および熱力学量などと関係づける法 則である. 通常, 流体では, 応力は速度の空間微分の関数と考えるのが自然である. 速度勾配テンソル 3.4 粘性流体 (1) 線型粘性流体の構成方程式は一般に T ij=−pδ ij+C ijkm D km (3.4.1) と表される。ここで，pは熱力学的な圧力である。C ijkmは粘性係数テンソルである。等方的な粘性流体の場合，等方弾性体と同様，2つの独立成分 |jqj| tlq| rrq| uwo| qxx| cgo| nxb| rbv| lwc| uxx| rbc| onc| upo| tqh| jer| qds| enc| cjf| ggh| yml| uld| plo| lta| uup| bxe| xkd| jtb| api| vrr| bfa| znu| pkc| ril| jrb| cgk| qpe| rvd| aer| pno| svl| mkd| zhs| byx| yxe| jeb| vkg| acx| qct| kry| lxq|