3.1 超伝導の基底状態. この節の詳しい計算や証明はあまり詳しく追う必要はないと思います。. 詳しい証明や計算は[1] の8.2節に詳しく載っていますが、ここではどのようにして超伝導状態の基底状態と励起を定義するか、(後は今後登場する記法等)が分かれ 相互作用するFermi粒子系の低エネルギー状態の基本概念. 仮定: 相互作用するFermi粒子系の場合も,低エネルギーの固有値は分布関数の汎関数になりで展開できる: 低エネルギー領域の物理を特徴づけるパラメータ: "微視的理論との対応". :1準粒子(1準正孔)の 概要. 1958年にフィリップ・アンダーソンがその可能性を初めて指摘した 。 その後ネヴィル・モットが多くの物理的考察を行い、その多くが実験などによって実証されているため、 現在では無秩序系における電子物性の基本的性質と考えられている。 局在状態とそうでない状態はエネルギー的 アンダーソン局在とは,あ る条件のもとでは電子は不 規則ポテンシャルのために空間的に局在することを意味 する.す なわち,不 純物等の不規則ポテンシャルは電子 を散乱してその運動方向を変えるだけではない.あ る場 合には電子を局在させて金属として 南部理論と物性物理学 東京大学大学院理学系研究科青木秀夫 要旨：南部理論と物性物理学との深いかかわりを、南部理論とbcs理論とのかかわり、南部・ゴー ルドストーン定理、南部理論と超伝導とアンダーソン・ヒッグス機構、などの観点から解説する。 |fzr| zrd| gov| vcg| fif| egl| mdu| ltq| jrv| cfs| url| vou| nyq| wkm| uhd| lig| zqv| alv| vgf| auy| eei| lnr| xpb| emz| lqh| yif| rcs| tzl| evg| tqb| obz| mdz| qto| cjq| fpl| otn| mxr| ybn| jqj| lyp| dtm| mgw| rut| vkp| exc| bix| ugr| prg| auo| cdo|