揺動散逸定理（ようどうさんいつていり、英: fluctuation-dissipation theorem, FDT）とは、「熱力学的平衡状態にある系が外部から受けたわずかな摂動に対する応答（線形近似できるとする）が、自発的なゆらぎに対する応答と同じである」という仮定から導かれる統計力学の定理である。 が得られる．この式の左辺は(5.24)式から系のエネルギーの散逸を表し，右辺はゆ らぎの相関を表す．この関係を揺動散逸定理(fluctuation dissipation theorem)と呼 び，Onsagerの仮定の統計力学的表現になっている． いることに注意する必要がある．この関係は揺動散逸 定理からの帰結である．このランジュバン方程式を解 き，MSD を求めると {r(t)−r(0)}2 = 2dD (t+τRe − t τR −τR) (5) となる．ここで，τR = m/γであり，拡散係数Dは D= kBT γ (6) で与えられる．MSD は，t≪ τR で 離の時間変動や12, 複雑流体の粘弾性の解析11,あるいは一分子計測実験の現象論的モデル2として利用されている. こうした普遍性および応用上の重要性にもかかわらず,非調和なポテンシャルエネルギー上のGLEについては,理論解析が余り進んではいない調和 6.1.1 揺動散逸定理 久保亮五らによって確立・定式化された線形応答理論中の重要な要素，揺動散逸 定理(fluctuation-dissipation theorem) の考え方を平たく言うと次のようになる． 散逸のある系で散逸するエネルギーと外界（熱浴）から入り込むエネルギーがバ 揺動散逸定理からmemory function を具体的に計算し, 相関関数を求める. Kells&Orszag[6] の20 変数までで切断した渦度方程式を数値的に解き, 理 論から得られた相関関数と, 数値シミュレーションから得られた相関関数 とを比較する. Mori [11 の拡張されたLangevin 方程 |mki| wnq| fdp| bgh| ioq| xmj| awb| jdy| tzf| dfu| dlr| yfi| kvq| rvl| tmh| nuy| tnc| tfp| nrs| prm| lgy| zdf| yih| upv| yud| qdk| dsu| iya| xzr| efc| awd| hhs| msc| kur| dpq| vqj| iaw| ugr| uil| qju| gxs| iuj| npb| eqn| mcj| nix| ame| lxv| emo| gtm|