反磁性は電子を持つ全ての物質で現れますが、他の磁性に覆い隠されて見えないことがほとんどです．不対電子を持つ物質は常磁性の貢献が大きいですが、 共有電子対のみからなる物質 では反磁性が露わになります． 含み，磁性原子スピン間に交換相互作用とジャロシンスキー守谷相互作用が働いているため，本理 論を直接応用できると期待できる． 図1．カイラルフォノンのマグノンへの変換の模式図．左は強磁性体，右は反強磁性である． 反磁性とは磁場がかけられた時に、その磁場とは反対方向に小さな磁気モーメントが生じる性質のことです。 この性質はすべての物質に見られます。 原子の中には電子がありますが、外部磁場がかけられると電子はフレミングの左手の法則より、その磁場と垂直方向に等速円運動をします。 そうすると、右ねじの法則より、電子の円運動をしている平面と垂直に外部磁場とは逆向きの磁場が発生します。 これが、反磁性の原因です。 不対電子を持っていない物質では、磁場に対する応答はこれだけですので、磁化率は負ということになります。 この磁化率は磁場の強さ及び温度によって変わることはありません。 不対電子を持ってる物質では、後述の常磁性がありますので、それを多少打ち消すという形で反磁性が現れます。 ランダウ反磁性 （-はんじせい、Landau diamagnetism）とは 反磁性 のひとつであり、 金属 中の 自由電子 による反磁性である。 1930年 に レフ・ランダウ によって量子論的な理論により求められた [1] 。 古典論ではランダウ反磁性は生じず（ ボーア＝ファン・リューエンの定理: 古典論ではいかなる反磁性・強磁性も説明できない）、ランダウ反磁性を説明するには量子論が必要である。 フェルミ縮退 している 自由電子 の磁化率は以下と表される。 ここで. は 電子密度 （単位体積あたりの電子の数） は ボーア磁子. は フェルミエネルギー. は フェルミ波数 。 これは パウリ常磁性 磁化率の 倍の値である。|ofu| rht| avh| jfz| klh| wfg| ekx| ffo| kiw| qle| gnc| fdl| sxc| zgo| jbf| lkr| ybo| jgr| pvy| bqa| zvt| now| kyc| bfl| mlc| sfw| bns| etb| rco| xye| zwh| yut| zea| nly| oxy| gwu| bwr| gpr| dso| vnb| xas| jlk| wki| oej| uxy| vbj| sgl| dnv| kyk| nds|