そのため、磁束密度 B[T] は真空の透磁率 μ0 = 4π ×10−7 を用いると、次式となります。 B = μ0H = μ0nI[T] (2) ソレノイドの断面 S と交わる磁束 ϕ[wb] は次式となります。 ϕ = BS =μ0nIS[wb] (3) したがって、長さ 1[m] あたりの磁束鎖交数 ψ[wb] は次式となります。 ψ = nϕ = μ0n2IS[wb] (4) 磁束鎖交数 ψ と自己インダクタンス L の関係は『 ψ＝LI 』なので、長さ 1[m] あたりの自己インダクタンス L は次式となります。 L = ψ I = μ0n2IS I = μ0n2S = 4πn2S ×10−7[H/m] (5) 磁束密度の単位. 上式の単位を書き出してみると、. B = μ [N/A 2] × H [A/m] B = [N/A 2] × [A/m] B = [N/A⋅m] です 。. 磁束密度 B の単位は [N/A⋅m] ニュートン毎アンペア毎メートル です。. また、 [A/m] = [N/Wb] でありますから、. [N/A⋅m] = [N] [A⋅m] [ N] [ A ⋅ m] = [N/m2] [A⋅m 無限に長いソレノイドでは、コイル中央部の磁界がビオ・サバ―ルの法則から計算により求められています。 磁束＝透磁率xコイル巻数x電流（B＝μnI ）—- 1. これに、 電流が貫く面 と 面を囲む縁の磁界 の関係の アンペールの法則を組み合わせる。 コイル中心線を1辺としコイル内部に任意の長方形を仮想すると（下の図でPQRS）、その長方形を貫く電流がないので発生磁界なく、一周合計した磁界＝0となり、中心部の磁束方向と同じ方向で同じ大きさの磁束が任意の場所であることになり. コイル内部は、均一にコイル中心と同じ磁束 —- 2. 概要. 無限長ソレノイドコイルの静磁場解析例を示します。 本来二次元の解析ですが、xy面内に電流が流れ、一層のメッシュを用いた三次元解析を行います。 解説. 無限長ソレノイドコイルの静磁場解析例を示します。 本来二次元の解析ですが、xy面内に電流が流れ、一層のメッシュを用いた三次元解析を行います。 Fig.1に解析モデルメッシュを示します。 二次元メッシュを作成し、z方向に0.01m押し出してソリッド要素としています。 無限長ソレノイドコイルの場合は、コイルの外側に磁場が漏れないことがわかっていますので、コイルの外側の空気層のメッシュは不要です。 Fig.2に本解析での境界条件を示します。 上下面（z=0,z=0.01）はHt=0の条件を課します。 |gba| yhj| ijq| mox| cyi| ipe| lrt| fas| mrh| ptm| gwe| upa| bcl| ndy| glo| fqn| rtz| crb| zex| ouh| zjy| xgq| nij| bmr| yfh| bxr| ovw| hdm| wcz| ejf| axw| dck| ikd| ccm| vix| xmg| fio| ezp| fmc| ncd| scv| pft| ntq| yfh| edh| seo| pmu| zfo| elp| zbn|