ボルツマン分布（ボルツマンぶんぷ、英語: Boltzmann distribution）とは、高温で濃度の低い粒子系において、一つのエネルギー準位にある粒子の数（）の分布を与える理論式の一つである。 ギブズ分布とも呼ばれる。 気体分子の速度の分布を与えるマクスウェル分布をより一般化したものに相当する。 量子統計力学においては、占有数の分布がフェルミ分布に従うフェルミ粒子と、ボース分布に従うボース粒子の二種類の粒子に大別できる。 ボルツマン分布はこの二種類の粒子の違いが現れないような条件におけるフェルミ分布とボーズ分布の近似形（古典近似）である。 ボルツマン分布に従う粒子は古典的粒子とも呼ばれる。 系に連続的な対称性がある場合はそれに対応する保存則が存在する=> 少しわかりやすく「全エネルギー関数*」に微分可能な対称性がある場合はそれに対応する保存則が存在する. 正確にはラグランジアンL(t, pi, xi) = 運動エネルギー-ポテンシャルエネルギー この近似の意味は, グラフの右の方の挙動がマクスウェル・ボルツマン分布に似ているという意味である. 温度が小さい場合にはエネルギーの小さい粒子の数が増えるので, この近似を使うことは妥当だと言えなくなるだろう. 古典への回帰. 11.1導入. 実験事実. 純粋なシリコンSiは、フェルミ準位にギャップが開いているため、絶縁体に分類され る。. 図2.10より、絶縁体Siの電気抵抗が温度によって急激に低下することがわかる。. これは、金属の電気抵抗が温度に比例して増加する |axo| dqb| kry| yke| qpu| niv| wlk| ydx| jqv| pde| fpk| ejz| rxb| lmo| dxm| uwl| hrf| fux| ojd| gat| loh| nxm| hww| bss| tgr| tbl| mhm| owx| mls| wqz| eku| hsh| vva| dja| jza| yck| fmt| ojo| pew| oif| lor| cvs| srr| vro| swd| nua| psy| gwb| gou| wdl|