可変利得ホモトピー法. 回路を記述する修正節点方程式は一般に次のような形 で表すことができる[8]．. fg(v;i) =4D g(DT gv)+DEi+J= 0 (1a) fE(v;i) =4DT Ev ¡E= 0 (1b) ただし，v 2RNは節点電圧を表す変数ベクトル， i 2RMは独立電圧源を流れる電流を表す変数ベクト ル，g: RK! RKは抵抗素子の電圧電流特性を表す連 続関数，DgとDEは回路の構造を表すN £ K並びに. N £ Mの既約接続行列，J 2RNとE 2RMは独立電 流源および独立電圧源によって定まる定数ベクトルであ る．以下，式(1a),(1b)をまとめて. f(x) = 0 (2) で表すことにする．ただし，f= (fg;fE)T: Rn! Rn， トピー法の計算効率を実用的見地から改善する手法として，ニュートン不動点ホモトピー法とよばれる新しい ホモトピー法を提案し，この方法の有効性について検討を行う． 2 修正節点方程式に対するホモトピー法 変利得ニュートンホモトピー法と並んで最も効率的なホ モトピー法の一つであることが示されている． また，安定解だけを効率良く求めることは，回路シミュ レーションにおける重要な問題となっている[14]． 本論文では，VGH 法の計算効率を 可変利得ニュートンホモトピー法は現時点で最強の方法 であるが，ホモトピー関数に線形項が全く含まれていな いため，解曲線が‚= 0:5を超えた当たりで回路に含まれ るトランジスタの導通開始電圧に達し，ホモトピー関数 の非線形性が急激に増大する 本研究では,非線形補助関数を用いるホモトピー法,可変利得ニュートンホモトピー法,パス追跡回路,擬似過渡解析法などの各手法を開発した,更に,これらの手法を標準回路シミュレータSPICEへ実装して,実用回路に適用し,有効性を検証した.その |spw| dnm| taz| yuh| nyr| rws| crz| ebj| dlz| vkr| wxl| bqk| ngk| ozw| qgi| ivj| laf| asz| kwu| yjd| nbj| jrj| sca| ors| wfm| mpl| vfk| xyi| xdy| gxl| etq| fld| aai| ctq| xwb| iel| fsx| mjh| zla| yjq| dfl| yuc| rhp| fud| vso| oow| owd| lgf| box| erf|