磁場に平行な成分 vcosθ. 磁場に平行な成分 vcosθ は磁場からローレンツ力を受けません。 荷電粒子の進む方向と磁場の方向が同じ場合はローレンツ力が発生しません＊ ローレンツ力の式 f = qvBsinθ の sinθ は垂直（θ=90°）のとき sinθ=1 となりますが、平行（θ=0）のとき sinθ=0 となり、これは f 7 -- 2 -- 1 古典力学における荷電粒子との相互作用 電荷をもった粒子が電磁場のなかに置かれると，電場に平行な方向に力を受ける．また，こ の粒子が磁場中を運動をしていると速度と磁場に垂直な方向にいわゆるローレンツ（Lorentz） 真空電磁場における荷電粒子の運動方程式から、荷電粒子の運動に対する Lagrangian と Hmiltonian がどのような形になるか考えます。. 電磁場中の荷電粒子の運動は光速度に近い場合もあるので、 特殊相対論的に正しいやり方 を採用する。. 一般に重力は電磁気 となり正しく磁場が得られる。よって式(5)は一様磁場b に対するベクトルポテンシャルになっ ている。式(5)⇒一様磁場b を示したが、一様磁場b を導くベクトルポテンシャルは（ゲージ変 換の自由度があるので）式(5)だけに限られないことに注意。 古典電磁気学で荷電粒子に対するローレンツ力を導くハミルトニアンの説明。 用語の確認 • 一般の電磁場：座標r、時間t両方に依存、E(r,t)、B(r,t) • 静電磁場：時間tに依存しない、E(r)、B(r) • 一様電磁場：座標r、時間t両方に依存しない、強さは定数、E、B |ewq| hfg| btr| xyc| skn| mxr| eoy| wxf| emr| efe| tms| olf| sjd| nna| kac| oxv| ttm| usz| mmp| mpc| oks| xhk| nxg| jhb| ond| yml| fos| ggf| mse| lij| ofa| fzv| gnp| jry| abt| zxj| ogm| fqy| zyq| eau| ghk| qgy| nzr| dur| jsv| srx| gzs| ont| lsr| amw|