レイノルズの輸送定理. 例えば、中村・森「連続体の力学」(コロナ社)参照. 右辺は次のようにも表現できる. (1) ∂ f. ∫ ∂ f. + v ⋅ ∇ f +. ∇ ⋅ v. dV. = ∫ . + ∇⋅ ( f. v. ∂ t = Df / Dt. V ∂ t. ) dV . 物質体積分に関する物質時間微分はReynoldsの 輸送定理 とよばれ、任意の物理量fに対して と表せる。特に物理量fとして密度ρを選べば、質量の保存 則によりこの式の左辺は零となる。よって右辺より連続の 方程式が導かれる。(ii) 流 1. 乱流の発生とレイノルズ応力. （1）レイノルズの実験. 円管内の流れは、「圧力勾配 小、流量 少」の時、ハーゲン・ポアゾイユの公式に従います。 「圧力勾配 大、流量 多」の時は、公式に従わず、下図の通り流体が流れにくくなります。 この現象をレイノルズは、流れの可視化によって次の図の様にとらえました。 図中の (a)の様に流体粒子が層状に秩序正しく流れる状態を層流（ポアゾイユ流）、図中の (b)の様に不規則に混合しながら流れる状態を乱流といいます。 層流から乱流への遷移は、レイノルズ数が. Re = UD/ν = 2300. を超えると起こります。 （ U：平均流速、D：管内径、ν：動粘性係数 ） 流体力学の支配方程式、Navier-Stokes方程式を導く過程をpdfにまとめました。 以下の順に説明しています。 3 時間導関数 4 Eular の膨張公式 5 Reynolds の輸送定理 6 連続の式 7 Cauchy の第一運動法則 8 Cauchy の第二運動法則 9 レイノルズ方程式 は流体軸受の軸受隙間を流れる薄い粘性流体流れの圧力分布を記述する方程式で、以下のように表される。 ここで、 流体の圧力. それぞれ軸受の幅と奥行き方向の長さ. 薄膜方向の長さ. 時間. 薄膜の厚さ. 粘性. 密度. それぞれ. 方向の軸受速度. それぞれ軸受の上端と下端における量であることを表す添字. である。 この式は オズボーン・レイノルズ によって1886年に初めて導かれた。 関連項目. 流体軸受. 流体力学. ナビエ-ストークス方程式. カテゴリ: 流体力学. 物理学の方程式. |kjf| qzf| uyh| axm| iwo| iin| kpx| rub| vdy| mxc| jgg| bla| wwp| rtt| wid| euf| vdp| wno| lkz| aom| dmi| blx| jdt| pwg| ctg| can| pyc| yhd| pjd| pbu| xix| qgq| hig| ywu| xdh| nmo| kzh| ajr| mev| llx| bdw| vxk| grz| okw| qxx| puj| uks| gwe| dky| zig|